МАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС, резонансное (избирательное) поглощение радиочастотного излучения некоторыми атомными частицами, помещенными в постоянное магнитное поле. Большинство элементарных частиц, подобно волчкам, вращаются вокруг собственной оси. Если частица обладает электрическим зарядом, то при ее вращении возникает магнитное поле, т.е. она ведет себя подобно крошечному магниту. При взаимодействии этого магнитика с внешним магнитным полем происходят явления, позволяющие получить информацию о ядрах, атомах или молекулах, в состав которых входит данная элементарная частица. Метод магнитного резонанса представляет собой универсальный инструмент исследований, применяемый в столь различных областях науки, как биология, химия, геология и физика. Различают магнитные резонансы двух основных видов: электронный парамагнитный резонанс и ядерный магнитный резонанс.

Электронный парамагнитный резонанс (ЭПР).

ЭПР был открыт в 1944 русским физиком Е.К.Завойским. Электроны в веществах ведут себя как микроскопические магниты. В разных веществах они переориентируются по-разному, если поместить вещество в постоянное внешнее магнитное поле и воздействовать на него радиочастотным полем. Возврат электронов к исходной ориентации сопровождается радиочастотным сигналом, который несет информацию о свойствах электронов и их окружении. Такой метод, представляющий собой один из видов спектроскопии, применяется при исследовании кристаллической структуры элементов, химии живых клеток, химических связей в веществах и т.д. См. также СПЕКТР; СПЕКТРОСКОПИЯ.

Ядерный магнитный резонанс (ЯМР).

ЯМР был открыт в 1946 американскими физиками Э.Перселлом и Ф.Блохом. Работая независимо друг от друга, они нашли способ резонансной «настройки» в магнитных полях собственных вращений ядер некоторых атомов, например водорода и одного из изотопов углерода. Когда образец, содержащий такие ядра, помещают в сильное магнитное поле, их ядерные моменты «выстраиваются» подобно железным опилкам вблизи постоянного магнита. Эту общую ориентацию можно нарушить радиочастотным сигналом. По выключении сигнала ядерные моменты возвращаются в исходное состояние, причем быстрота такого восстановления зависит от их энергетического состояния, типа окружающих ядер и ряда других факторов. Переход сопровождается испусканием радиочастотного сигнала. Сигнал подается на компьютер, который обрабатывает его. Таким путем (метод компьютерной ЯМР-томографии) можно получить изображения. (При изменении внешнего магнитного поля малыми ступенями достигается эффект трехмерного изображения.) Метод ЯМР обеспечивает высокую контрастность разных мягких тканей на изображении, что крайне важно для выявления больных клеток на фоне здоровых. ЯМР-томография считается более безопасной, нежели рентгеновская, поскольку не вызывает ни разрушения, ни раздражения тканей (см. также РЕНТГЕНОВСКОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ). ЯМР позволяет также изучать живые клетки, не нарушая их жизнедеятельности. Поэтому следует ожидать, что применение ЯМР в клинической медицине будет расширяться. См. также ХИРУРГИЯ.

Общие принципы

Вращающееся вокруг своей оси ядро имеет собственный момент количества движения (угловой момент, или спин) P. Магнитный момент ядра μ прямо пропорционален спину: μ = γ ∙ P (γ – коэффициент пропорциональности или гиромагнитное отношение). Угловой и магнитный моменты являются квантованными, т.е. могут находиться в одном из 2I + 1 спиновых состояний (I – спиновое квантовое число). Различные состояния магнитных моментов ядер обладают одинаковой энергией, если на них не действует внешнее магнитное поле. При помещении ядер во внешнее магнитное поле B0 энергетическое вырождение ядер снимается и возникает возможность энергетического перехода с одного уровня на другой. Процесс распределения ядер между различными энергетическими уровнями протекает в соответствии с законом распределения Больцмана и приводит к появлению макроскопической равновесной продольной намагниченности Мz. Время, которое требуется для создания Мz после включения внешнего магнитного поля В0, называется временем продольной или спин—решеточной релаксации (Т1). Нарушение равновесного распределения ядер происходит под действием радиочастотного магнитного поля (B1), перпендикулярного B0, которое вызывает дополнительные переходы между энергетическими уровнями, сопровождающиеся поглощением энергии (явление ядерного магнитного резонанса). Частота ν0, при которой возникает поглощение энергии ядрами (Ларморова или резонансная частота поглощения), изменяется в зависимости от величины постоянного поля B0: ν0 = γB0/2π. В момент резонанса происходит взаимодействие между индивидуальными ядерными магнитными моментами и полем В1, которое выводит вектор Мz из его равновесного положения вдоль оси z. В результате появляется поперечная намагниченность Мxy. Ее изменение, связанное с обменом внутри спиновой системы, характеризуется временем поперечной или спин-спиновой релаксации (Т2).

Зависимость интенсивности поглощения энергии ядрами одного типа от частоты радиочастотного магнитного поля при фиксированном значении В0 называется одномерным спектром ядерного магнитного резонанса ядра данного типа. Спектр ЯМР может быть получен двумя способами: при непрерывном облучении образца радиочастотным полем с изменяющейся частотой, в результате чего регистрируется непосредственно спектр ЯМР (спектроскопия с непрерывным облучением), или при воздействии на образец короткого радиочастотного импульса (импульсная спектроскопия). В импульсной спектроскопии ЯМР регистрируется затухающее во времени когерентное излучение, испускаемое ядрами при возвращении в исходное спиновое состояние (сигнал спада свободной индукции) с последующим преобразованием временной шкалы в частотную (Фурье-преобразование).

В молекулах электроны атомов уменьшают величину действующего внешнего магнитного поля B0 в месте нахождения ядра, т.е. проявляется диамагнитное экранирование:

Bлок = B0 ∙ (1 – σ),

где

Bлок – напряженность результирующего поля;

σ – константа экранирования.

Разница в резонансных частотах сигналов ядер, равная разнице в их константах экранирования, называется химическим сдвигом сигналов, обозначается символом δ, измеряется в миллионных долях (м.д.). Взаимодействие магнитных моментов ядер через посредство электронов химической связи (спин-спиновое взаимодействие) вызывает расщепление сигнала ЯМР (мультиплетность, m). Количество компонент в мультиплетах определяется спином ядра и количеством взаимодействующих ядер. Мерой спин-спинового взаимодействия является константа спин-спинового взаимодействия (J, измеряется в герцах, Гц). Значения δ, m и J не зависят от величины постоянного магнитного поля.

Интенсивность сигнала ЯМР ядра в спектре определяется заселенностью его энергетических уровней. Из ядер с естественным содержанием изотопов наиболее интенсивные сигналы дают ядра водорода. На интенсивность сигналов ЯМР также влияет время продольно-поперечной релаксации (большие Т1 ведут к уменьшению интенсивности сигнала).

Ширина сигналов ЯМР (разница между частотами на полувысоте сигнала) зависит от Т1 и Т2. Малые времена T1 и Т2 обуславливают широкие и мало интерпретируемые сигналы спектра.

Чувствительность метода ЯМР (предельно обнаруживаемая концентрация вещества) зависит от интенсивности сигнала ядра. Для ядер 1Н чувствительность составляет 10-9 ÷ 10-11 моль.

Корреляции различных спектральных параметров (например, химических сдвигов различных ядер в пределах одной молекулярной системы) могут быть получены гомо- и гетероядерными методами в формате 2D или 3D.

Прибор

Импульсный спектрометр ЯМР (ЯМР-спектрометр) с высокой разрешающей способностью состоит из:

  • магнита для создания постоянного магнитного поля B0;
  • термостатируемого датчика с держателем образца для подачи радиочастотного импульса и определения излучения, испускаемого образцом;
  • электронного устройства для создания радиочастотного импульса, регистрации, усиления и преобразования сигнала спада свободной индукции в цифровую форму;
  • устройства для настройки и регулировки электронных контуров;
  • устройства сбора и обработки данных (компьютер);

и может также включать:

проточную кювету для проведения жидкостной хроматографии ядерного магнитного резонанса или проточно-инъекционного анализа;

  • систему для создания импульсного градиента магнитного поля.

Сильное магнитное поле генерируется катушкой сверхпроводимости в сосуде Дьюара, заполненном жидким гелием.

Следует проверять надлежащее функционирование ЯМР-спектрометра. Для проверки проводят соответствующие испытания, включающие, как правило, измерение ширины спектральной линии на полувысоте определенных пиков при определенных условиях (разрешение), воспроизводимость положения сигнала и отношение сигнал/шум (отношение между интенсивностью определенного сигнала в спектре ЯМР и случайных колебаний в области спектра, не содержащего сигналов от анализируемого вещества, S/N) для стандартных смесей. В программном обеспечении спектрометров имеются алгоритмы по определению S/N. Все изготовители приборов предоставляют спецификации и протоколы измерения этих параметров.

Спектроскопия ЯМР образцов в растворах

Методика

Испытуемый образец растворяют в растворителе, к которому может быть добавлен соответствующий эталон для калибровки химического сдвига, как указано в нормативной документации. Величина относительного химического сдвига ядра вещества (δв-во) определяется следующим выражением:

δв-во = (νв-во – νэталон)/νприбора,

где

νв-во – частота резонанса ядра вещества, Гц;

νэталон – частота резонанса ядра эталона, Гц;

νприбора – рабочая частота ЯМР-спектрометра (частота, на которой выполняются условия резонанса для ядер водорода при данном B0, МГц).

Для растворов в органических растворителях химический сдвиг в спектрах 1H и 13C измеряется относительно сигнала тетраметилсилана, положение которого принято за 0 м.д. Отсчет химических сдвигов ведется в сторону слабого поля (влево) от сигнала тетраметилсилана (дельта – шкала химических сдвигов). Для водных растворов в качестве эталона в спектрах ЯМР 1H используется 2,2-диметил-2-силанпентан-5-сульфонат натрия, химический сдвиг протонов метильной группы которого равен 0,015 м.д. Для спектров 13C водных растворов в качестве эталона используют диоксан, химический сдвиг которого равен 67,4 м.д.

При калибровке спектров 19F в качестве первичного эталона с нулевым значением химического сдвига используют трифторуксусную кислоту или трихлорфторметан; спектров 31P – 85 % раствор ортофосфорной кислоты или триметилфосфат; спектров 15N – нитрометан либо насыщенный раствор аммиака. В 1Н и 13С ЯМР, как правило, используют внутренний эталон, который непосредственно прибавляют к испытуемому образцу. В 15N, 19F и 31Р ЯМР часто используют внешний эталон, который находится отдельно в коаксиальной цилиндрической пробирке или капилляре.

При описании спектров ЯМР необходимо указывать растворитель, в котором растворено вещество, и его концентрацию. В качестве растворителей используют легкоподвижные жидкости, в которых для уменьшения интенсивности сигналов растворителей атомы водорода заменены атомами дейтерия. Дейтерированный растворитель выбирают, исходя из следующих критериев:

  • 1) растворимости в нем испытуемого соединения;
  • 2) отсутствия перекрывания сигналов остаточных протонов дейтерированного растворителя с сигналами испытуемого соединения;
  • 3) отсутствия взаимодействия между растворителем и испытуемым соединением, если не указано иначе.

Атомы растворителя дают сигналы, которые легко идентифицируются по их химическому сдвигу и могут использоваться для калибровки оси химического сдвига (вторичный эталон). Химические сдвиги сигналов остаточных протонов дейтерированных растворителей имеют следующие значения (м.д.): хлороформ — 7,26; бензол — 7,16; вода — 4,7; метанол -3,35 и 4,78; диметилсульфоксид — 2,50; ацетон — 2,05; положение сигнала воды и протонов гидроксильных групп спиртов зависит от pH среды и температуры.

Для количественного анализа растворы не должны содержать нерастворенных частиц. При некоторых количественных определениях может потребоваться добавление внутреннего стандарта для сравнения интенсивности испытуемого и стандартного образцов. Соответствующие стандартные образцы и их концентрации должны быть указаны в нормативной документации. После помещения образца в пробирку и укупорки образец вводят в магнит ЯМР-спектрометра, устанавливают параметры испытания (параметры настройки, регистрации, оцифровки сигнала спада свободной индукции). Основные параметры испытания, приводимые в нормативной документации, записывают или сохраняют в компьютере.

Для предотвращения дрейфа спектра во времени выполняют стабилизационную процедуру (дейтериевый лок), используя сигнал дейтерия, вызываемый дейтерированными растворителями, если не указано иначе. Прибор регулируют для получения наиболее оптимальных условий резонанса и максимального соотношения S/N (шиммирование).

В ходе испытания возможно выполнение многократных последовательностей циклов «импульс – сбор данных – пауза» с последующим суммированием отдельных сигналов спада свободной индукции и усреднением уровня шума. Время задержки между импульсными последовательностями, в течение которого система ядерных спинов восстанавливает свою намагниченность (D1), для количественных измерений должно превышать время продольной релаксации T1: D1 ≥ 5 T1. В программном обеспечении спектрометров имеются алгоритмы по определению T1. Если величина T1 неизвестна, рекомендуется использовать значение D1 = 25 c.

При количественных измерениях рекомендуется проводить испытание без вращения образца во избежание появления боковых сигналов.

После проведения Фурье-преобразования сигналы в частотном представлении калибруют под выбранный эталон и измеряют их относительную интенсивность путем интегрирования – измерения отношения площадей резонансных сигналов. В спектрах 13С интегрируют только однотипные сигналы. Точность интегрирования сигнала зависит от соотношения сигнал – шум (S/N):

где u(I) – стандартная неопределенность интегрирования.

Число накоплений спада свободной индукции, необходимое для достижения удовлетворительного соотношения S/N, должно быть приведено в нормативной документации.

Наряду с одномерными в аналитических целях используют гомо- и гетероядерные двумерные корреляционные спектры, основанные на определенной последовательности импульсов (COSY, NOESY, ROESY, HSQC, HMBC, HETCOR, CIGAR, INADEQUATE и др.). В двумерных спектрах взаимодействие между ядрами проявляется в виде сигналов, называемых кросс-пиками. Положение кросс-пиков определяется значениями химических сдвигов двух взаимодействующих ядер. Двумерные спектры предпочтительно использовать для определения состава сложных смесей и экстрактов, т.к. вероятность наложения сигналов (кросс-пиков) в двумерных спектрах существенно ниже, чем вероятность наложения сигналов в одномерных спектрах.

Для быстрого получения спектров гетероядер (13C, 15N и др.) применяют методики (HSQC, HMBC), которые позволяют получать на ядрах 1H спектры других ядер, используя механизмы гетероядерного взаимодействия.

Методика DOSY, основанная на регистрации потери фазовой когерентности ядерных спинов за счет трансляционных перемещений молекул под действием градиента магнитного поля, позволяет получать спектры индивидуальных соединений (спектральное разделение) в смеси без их физического разделения и определять размеры, степени агрегированности и молекулярные массы молекулярных объектов (молекул, макромолекул, молекулярных комплексов, супрамолекулярных систем).

Области применения

Многообразие структурной и аналитической информации, содержащейся в спектрах ядерного магнитного резонанса, позволяет использовать метод ядерного магнитного резонанса для проведения качественного и количественного анализа. Применение спектроскопии ядерного магнитного резонанса в количественном анализе основано на прямой пропорциональности молярной концентрации магнитно-активных ядер интегральной интенсивности соответствующего сигнала поглощения в спектре.

  1. Установление подлинности действующего вещества. Установление подлинности действующего вещества осуществляют путем сравнения спектра испытуемого образца со спектром стандартного образца или с опубликованным эталонным спектром. Спектры стандартных и испытуемых образцов должны быть получены с использованием одних и тех же методик и условий. Пики в сравниваемых спектрах должны совпадать по положению (отклонения значений δ испытуемого и стандартных образцов в пределах ± 0,1 м.д. для ядерного магнитного резонанса 1Н и ± 0,5 м.д. для ядерного магнитного резонанса 13С), интегральной интенсивности и мультиплетности, значения которых следует приводить при описании спектров. При отсутствии стандартного образца можно использовать фармакопейный стандартный образец, идентичность которого подтверждают самостоятельной структурной интерпретацией спектральных данных и альтернативными методами.

При подтверждении подлинности образцов нестехиометрического состава (например, природных полимеров переменного состава) допускают несовпадение пиков испытуемого и стандартных образцов по положению и интегральной интенсивности сигналов. Сравниваемые спектры должны быть подобны, т.е. содержать одинаковые характеристические области сигналов, подтверждающие совпадение фрагментного состава испытуемого и стандартных образцов.

Для установления подлинности смеси веществ (экстрактов) допускают использование одномерных спектров ЯМР целиком, как «отпечатков пальца» объекта, без детализации значений δ и мультиплетности отдельных сигналов. В случае использования двумерной спектроскопии ЯМР при описании спектров (фрагментов спектра), заявленных на подлинность, следует приводить значения кросс-пиков.

  1. Идентификация посторонних примесей/остаточных органических растворителей. Идентификацию посторонних примесей/остаточных органических растворителей осуществляют аналогично установлению подлинности действующего вещества, ужесточая требования к чувствительности и цифровому разрешению.
  2. Определение содержания посторонних примесей/остаточных органических растворителей относительно действующего вещества. Метод ЯМР является прямым абсолютным методом определения мольного соотношения действующего вещества и примесного соединения (n/nпримесь):

где S‘ и S‘примесь – нормированные значения интегральных интенсивностей сигналов действующего вещества и примеси.

Нормирование проводят по числу ядер в структурном фрагменте, обуславливающих измеряемый сигнал.

Массовую долю примеси/остаточного органического растворителя относительно действующего вещества (Xпр) определяют по формуле:

где

Mпр – молекулярная масса примеси;

M – молекулярная масса действующего вещества;

S‘пр – нормированное значение интегральной интенсивности сигнала примеси;

S’ – нормированное значение интегральной интенсивности сигнала действующего вещества.

  1. Количественное определение содержания вещества (действующего вещества, примеси/остаточного растворителя) в фармацевтической субстанции. Абсолютное содержание вещества в фармацевтической субстанции определяется методом внутреннего стандарта, в качестве которого выбирается вещество, сигналы которого находятся вблизи сигналов определяемого вещества, не перекрываясь с ними. Интенсивности сигналов определяемого вещества и стандарта не должны существенно различаться.

Процентное содержание определяемого вещества в испытуемом образце в пересчете на сухое вещество (X, % масс) вычисляют по формуле:

X, % масс= 100 ∙ (S‘ /S‘0) ∙ (M ∙ a0 /M0 ∙ a) ∙ ,

где

S’ – нормированное значение интегральной интенсивности сигнала определяемого вещества;

S‘0 – нормированное значение интегральной интенсивности сигнала стандарта;

M – молекулярная масса определяемого вещества;

M0 – молекулярная масса;

a – навеска испытуемого образца;

a0 – навеска вещества-стандарта;

Модернизируя и развивая диагностические возможности в филиале Medicīnas centrs ARS – ARS Diagnostikas klīnika установлено самое новое и современное оборудование магнитного резонанса в Балтии – PHILIPS Ingenia 3,0T.

PHILIPS Ingenia 3,0T является первым полностью цифровым Premium класса оборудованием магнитного резонанса с мощностью магнитного поля 3 Т (тесла).

Специально разработанные технологии и программное обеспечение Philips Ingenia 3,0T позволяет выполнять высокоточную диагностику:

  • исследования головного мозга, мягких тканей головы и шеи;
  • исследования позвоночника и спинного мозга;
  • исследования костно-мышечной системы:
    • исследования костей и суставов (коленных, плечевых, тазовых и др.);
    • исследование мышц и других мягких тканей;
  • исследования кровеносной системы:
    • исследования коронарных сосудов;
    • исследования сосудов головного мозга;
    • исследование сосудов конечностей;
  • исследования молочных желёз;
  • исследования брюшной полости и органов таза:
    • поджелудочной железы, желчного пузыря, желчных протоков (МРТ холангиография), печени, почек, надпочечников, лимфатических узлов;
    • гинекологические – матка, яичники;
    • простата;
    • мочевой пузырь;
    • энтерография тонкого кишечника;
    • колонография толстой кишки;
    • тазовые лимфатические узлы;
  • полное обследование тела*, которое является или методом скрининга или применяется для диагностирования метастаз;
  • МРТ обследование детям старше 8 лет;
  • МРТ для беременных и плода.

Система МР Philips Ingenia 3,0T оснащена дополнительными функциями для онкологических* и кардиологических обследований.

* это метод скрининга для обнаружения патологии на более ранней стадии или для более качественного анализа уже имеющейся какой-либо патологии. У магнитно-резонансного обследования имеются особые успехи в онкодиагностике, так как полное сканирование тела позволяет обнаружить метастазы на ранней стадии развития.

Преимущества оборудования МР – PHILIPS Ingenia 3,0T:

  • качество изображений, полученных при помощи PHILIPS Ingenia 3,0T, гораздо более высокое при сравнении с изображениями, полученными при помощи других систем;
  • оборудование обеспечивает очень быстрое обследование и высокое качество результатов;
  • уровень шума во время обследования снижен более, чем на 80%;
  • благодаря расширенному до 70 см гентри стало возможно обслуживание пациентов с избыточным весом – до 150 кг.;
  • дополнительное оснащение системой Ambient Experience – во время обследования звучит успокаивающая музыка, которая дополняется игрой света, что позволяет пациентам чувствовать себя комфортнее и спокойнее. Она снижает чувство тревожности и клаустрофобии, а также заметно сокращает время обследования.

Американская Компания исследований медицинской информатики KLAS reaserch два года подряд – в 2013 и в 2014 годах – признавала Philips Ingenia 3,0T лучшим в мире оборудованием магнитного резонанса.

ПОЛЕЗНАЯ ИНФОРМАЦИЯ:

Магнитный резонанс является одним из самых точных и информативных методов диагностики – он безвредный и во время одного обследования позволяет получить качественные послойные изображения отдельных органов и полностью человеческого тела в трех проекциях при помощи магнитного поля и радиоволн.

ВАЖНО ЗНАТЬ!

Исследования магнитного резонанса нельзя выполнять людям с кардиостимуляторами, с металлическими имплантатами (за исключением титановых имплантатов) или с отдельными металлическими инородными элементами.

ARS Diagnostikas klīnika

  • Адрес: Рига, ул. Яня Асара 3

Магнитный резонанс (3 тесла):

  • записаться на обследование: +371 672 01 088
  • информация о результатах обследования: +371 66 929 760

Вниманию пациентов!

  • При записи на обследование магнитного резонанса, просим информировать регистратуру в том случае, если вес пациента превышает 120 кг. Эта информация имеет существенное значение для предварительного планирования времени обследования, так как при весе 120 и более килограммов на обследование требуется больше времени.
  • Для лежачих и сидящих пациентов, которые не могут самостоятельно подняться и улечься на стол для обследования, требуется один или двое сопровождающих, которые помогут пациенту добраться на обследование – подняться и улечься на стол, и после обследования – спуститься с него. Специалисты радиографии Medicīnas centrs ARS и ARS Diagnostikas klīnika, в основной своей массе – женщины, физически не могут обеспечить эту услугу. Их обязанность – всесторонне обследовать пациента.

Поставщик и установщик: Arbor Medical Korporācija SIA

Список литературы диссертационного исследования доктор технических наук Кузелев, Николай Ревокатович, 1999 год

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ:

3. Хермен Г.Т. Восстановление изображений по проекциям. Основы реконструктивной томографии. Пер. с англ. М. Мир. 1983. 349.

7. Косарев Л.И., Кузелев H P., Юмашев B.M. Применение метода ЭВМ томографии для исследования распределения материала в виброуплотненном твэле, Дефектоскопия. 1984. №7. 50.

11. Неразрушающий контроль и диагностика, ред. В.В. Клюева. М. Машиностроение. 1995. 488.

12. Скадцер Г. Дж. Введение в машинную томографию, ТИИЭР. 1978. Т.66. №6. 5-16.

13. Наттерер Ф. Математические аспекты компьютерной томографии: Пер. с англ. М. Мир. 1990. 279.

14. Клюев В В., Вайнберг Э.И. Рентгеновская вычислительная томография в промышленной диагностике , Приборы и системы управления. 1989. № 5. 10-11.

15. Состояние и тенденции развития радиационной компьютерной томографии для контроля изделий ядерной энергетики при их производстве и после реакторных исследованиях, Васильева Э.Ю.., Косарев ЛИ, Кузелев Н.Р., Штань А.С., Атомная энергия. 1990. Т.68. Вып.2. 119-127.

17. Transactione of the American Nuclear Soc. Conf. Of Industrial Radiation and Radioisotope Meas. Appl., 1988. N 3. Vol.56.

20. Маковски А. Физические проблемы реконструктивной томографии , ТИИЭР. 1983. Т.71. №3. 104-111.

21. Hansche В. Film-based computed tomography of nuclear-fuel — 3damage experiments, Mater, evaluation. 1989. Vol.47. 741-745.

22. Холл Г.Ф. Однофотонная эмиссионная реконструктивная томография, ТИИЭР. 1983. Т.71. №3. 43-53.

27. Шлаппер Дж. Нейтронные томографические исследования на исследовательском реакторе в Миссурийском университете 3, Trans. Nucl. Sei. 1977. NS-26. N1. 39

33. В.В. Клюев, В.Я. Маклашевский, В.Н. Филинов, Э.А. Лукьяненко Комплекс средств вычислительной радиационной томографии для контроля причин отказов узлов авиатехники -В сб. докладов 6 Европейской конференции по неразрушающему контролю, 1994, Италия, 1243.

35. Состояние и перспективы развития радио изотопной компьютерной томографии для исследования распределения топлива в твэлах атомных реакторов, Васильева Э.Ю., Косарев ЛИ, Кузелев Н.Р., Штань A.C., Новости ИАИ. 1988. №1.311.

36. Алексеев И.Н. Неразрушающие методы контроля облученного топлива, Обзор НИИАР. Димитровград. 1982.

38. Бобер М., Клейкамп X., Шумахер Г. Радиальное перераспределение плутония в смешанном окисном топливе, облученном потоком быстрых нейтронов, Атомная техника за рубежом. 1978. №3. 28.

41. H.P. Кузелев., Количественная компьютерная томография изделий из материалов высокой плотности, Тезисы докладов 14-й Российской научно- технической конференции «Неразрушающий контроль и диагностика», 23-24 июня 1996 г., Москва, 357.

43. Neitron Tomography of Nuclear Fuel Bundles ,Richards , Mater, evaluation. 1982. Vol.40. N 12. 1263-1267.

44. Никифоров A.C., Куличенко B.B., Жихарев М.И. Обезвреживание жидких радиоактивных отходов, М. Энергоатомиздат. 1985. 184.

46. Косарев, Н.Р. Кузелев, В.М. Юмашев, В Я. Маклашевский, А.С. Штань, Radionuclide Computer Tomographs for Testing Articles of Nuclear Power and General Purpose Industry, Тезисы докладов Международного Конгресса по мирному использованию атомной энергии ENS-94, Лион, Франция, 2-6 октября 1994.

47. Кузелев, В.Я. Маклашевский, В.М. Юмашев, А.Ю. Лебедев Диагностика узлов и агрегатов авиакосмической техники с помощью радионуклидной компьютерной томографии, Тезисы докладов 14-й Российской научно- технической конференции «Неразрушающий контроль и диагностика», 23-24 июня 1996 г., Москва, 358.

48. Shepp L.A., Sriwastava S. Computid tomography of PKM and AKM exit cones — AR T Technicial J., 1986, v.65, N1, 78.

49. Тутубалин В.Н., Кузелев Н.Р., Салакатова JI.C. Точностные характеристики радиационной компьютерной томографии при контроле стержневых твэлов, Дефектоскопия. 1986. №7.

50. Косарев Л И., Кузелев Н.Р., Юмашев В.М. Радиационная компьютерная томография экспериментальные исследования эффективности применения при контроле тепловыделяющих элементов , Nucleonika. 1987. V.32. № 10- 12. 323.

52. Разработка и исследование математического обеспечения радиационных методов промышленной и медицинской диагностики и практики,,Тюрин Ю.Н.. Тутубалин В.Н. и др., Препринт МГУ, М., 1980.

54. А. Г. Самойлов «Тепловыделяющие элементы ядерных реакторов». Энергоатомиздат. 1985 г.

57. Основные направления работ НИИАР для экспериментального обоснования разработок современных ядерных энергетических установок, В.А. Цыканов, В Н. Голованов, В.П. Смирнов и др., доклад НИААР на совещании Программных групп, Лиллехаммер, Норвегия, 1998,

59. Л И. Косарев, Н.Р. Кузелев, A.C. Штань The Complex of Resources for Radionuclide Computer Tomographic Diagnostics of Industrial Articles, Сборник докладов 4-ой международ-

ной конференции «Применение современного неразрушающего контроля в технике», г. Любляна, Словения, 24-25 апреля 1997, 351-358.

60. Peugeot R.S. Real time radioscopy and image processing: Technical information, Philips GmbH, W.Germany. 1989.

61. Christ G. Метод двойной энергии в компьютерной томографии с использованием спектров немонохроматического рентгеновского излучения, Med. Biol. 1985. V. 30. Х®12. 15011510.

64. Кузелев Н.Р., Количественные аспекты компьютерной томографии высокоплотных объектов техники, Сборник трудов 1-й Международной конференции «Энергодиагностика», Москва, 1995, т. 2 «Диагностика и надежность», 433-446.

67. Джонсон Н., Лион Ф. Статистика и планирование эксперимента в технике и науке. М. Мир. 1980. Том 1 и2.

68. Кузелев Н.Р. Радиационная компьютерная томография твэлов и TBC атомных реакторов Международная конференция «Ядерное топливо для человечества», Электросталь, 5-8 октября 1998г.

69. Л.И. Косарев, Н.Р. Кузелев, A.C. Штань, Количественная радионуклидная компьютерная томография изделий из материалов высокой плотности. , 7-я Европейская конференция по неразрушающему контролю. 1998. Копенгаген. Дания.

71. Косарев, Н.Р. Кузелев, A.C. Штань, Радионуклидные компьютерные томографы для контроля объектов атомной энергетики и общепромышленного назначения, Тезисы докладов 14-й Российской научно- технической конференции «Неразрушающий контроль и диагностика», 23-24 июня 1996 г., Москва, с. 347.

82. Н.Р. Кузелев, Радиационная компьютерная томография: применение на различных стадиях ядерного топливного цикла, сборник докладов Международного ядерного конгресса, Ницца, Франция, 25-28 октября 1998г.

84. L.I. Kosarev, N.R. Kuselev,A.S. Shtan, The Complex of Resources for Radionuclide Computer Tomographic Diagnostics of Industrial Articles, Сборник докладов 5-ой международной конференции «Применение полупроводниковых детекторов в ядерно — физических проблемах», Рига, Латвия, 18-22 мая 1998, 75.

86. В. А. Колюбин, С. Н. Мавряшин «Использование новых типов детекторов в радиационной дефектоскопии». «Вопросы атомной науки и техники», серия «Радиационная техника», №2 1987 г.

Ямр

Добавить комментарий

Ваш адрес email не будет опубликован. Обязательные поля помечены *